Benutzer:Norbert Dragon/Inertialsystem

In der Physik ist ein Inertialsystem (von lateinisch iners „untätig, träge“) das Bezugssystem eines gleichförmig gradlinig bewegten Beobachters, der sich nicht dreht. Für ihn ruht jedes Teilchen, auf das keine Kraft wirkt, oder es bewegt sich gleichförmig geradlinig. In einem Inertialsystem gilt also das Newtonsche Trägheitsgesetz.

Bemerkenswerterweise drehen sich Inertialsysteme (innerhalb der derzeitigen Meßgenauigkeit) nicht gegenüber dem Fixsternhimmel und sind gegenüber den Fixsternen gradlinig gleichförmig bewegt.

Verschiedene Inertialsysteme bewegen sich gegeneinander gradlinig und gleichförmig. Demgegenüber drehende oder anderweitig beschleunigte Bezugssysteme sind keine Inertialsysteme.

Ein mit der Erde mitrotierendes Bezugssystem ist genau betrachtet nicht inertial. In ihm gibt es keine kräftefreien Teilchen, sondern es treten Scheinkräfte auf.

Newtons Mechanik

In Newtons Mechanik hängen zwei Inertialsysteme durch eine Galilei-Transformation zusammen.

Galilei-Transformationen bestehen aus einer zeitlichen oder räumlichen Verschiebung, die den zeitlichen und räumlichen Ursprung des einen Systems auf denjenigen des anderes Systems abbilden, aus einer Drehung, die die zeitlich unveränderlichen Bezugsrichtungen (oben, vorn, rechts) des einen Systems auf die ebenso zeitlich unveränderlichen Richtungen des anderen Systems abbildet, und aus der Transformation, mit der gegeneinander mit gleichbleibender Geschwindigkeit $\mathbf {v}$ bewegte Beobachter Ortsbezeichnungen ineinander umrechnen

$t^{\prime }=t\,,\quad \mathbf {x} ^{\prime }=\mathbf {x} -\mathbf {v} \,t\,.$

Die Gesetze der Newtonschen Mechanik gelten in Inertialsystemen, die sich relativ zueinander mit konstanter Geschwindigkeit bewegen. Es gibt kein bevorzugtes Bezugssystem und keine Möglichkeit, eine Geschwindigkeit absolut zu messen. Dies ist das Relativitätsprinzip der Newtonschen Mechanik.

Spezielle Relativitätstheorie

Statt der Galilei-Transformation zwischen Inertialsystemen der Newtonschen Physik vermitteln in der relativistischen Physik Lorentz-Transformationen und raum-zeitliche Verschiebungen, wie die Koordinaten zusammenhängen, mit denen gleichförmig bewegte Beobachter bezeichnen, wann und wo Ereignisse stattfinden. Zusammen mit den räumlichen und zeitlichen Verschiebungen bilden Lorentztransformationen die Poincaré-Gruppe.

Allgemeine Relativitätstheorie

Die allgemeine Relativitätstheorie ist so formuliert, daß ihre Gleichungen in jedem Koordinatensystem gelten. Die Weltlinien frei fallender Teilchen sind die Geraden (genauer Geodäten) der gekrümmten Raumzeit. Gravitation zeigt sich im freien Fall an der Gezeitenwirkung, daß benachbarte Geodäten zueinander- oder voneinander streben und sich wiederholt schneiden können. Umkreisen beispielsweise zwei Raumstationen mit gleichem Abstand in verschiedenen Ebenen die Erde, so schneiden sich ihre Bahnkurven und Weltlinien dort, wo sich die Bahnebenen schneiden, danach nimmt ihr Abstand zu, bis sie einen Viertelkreis durchlaufen haben, dann wieder ab, bis sich ihre Bahn nach einem Halbkreis wieder kreuzt. Diese Auswirkung ungleichmäßiger Gravitation (sie wirkt an verschiedenen Orten in verschiedene Richtung oder mit verschiedener Stärke) heißt Gezeitenwirkung. Sie nimmt bei kleinen Abständen mit dem Abstand zu. Kann man die Gezeitenwirkung vernachlässigen, so gilt im freien Fall die spezielle Relativitätstheorie.