Diskussion:Gitterebene

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Höhere und niedrigere Symmetrie

Im Textteil über die D_hkl-Formel für rechtwinklige Systeme steht geschrieben: Für Kristallsysteme mit rechtwinkligen Achsen, also orthorhombische und höher symmetrische Gitter (tetragonal und kubisch) gilt folgende Formel [...]

Das ist etwas irreführend. Trigonale und Hexagonale Kristallsysteme sind höher symmetrisch als orthorhombische, haben aber keine rechtwinkligen Achsen und damit gilt die Formel nicht.

Herleitung

Diese Formel für d_hkl liest man allenthalben. Ich kenne sie auch als . Könnte jemand eine Heuristik oder Herleitung liefern? --Cycyc 18:54, 16. Mär. 2007 (CET)

Faktor 2 pi

Wäre es nicht sinnvoller in diesem Artikel das reziropke Gitter, so wie in der Kristallographie üblich, ohne den Faktor 2 π zu definieren? Die Formeln müssten dann auch entsprechend umgestellt werden. Ich würde diese Arbeit erledigen.

--Brusel (nicht signierter Beitrag von 212.23.97.178 (Diskussion) 22:44, 23. Jan. 2011 (CET))

Nett

Ob hier eine Abbildung das ganze etwas übersichtlicher für Leute wie mich macht, die sich nur eine Übersicht über den Gegenstand verschaffen wollen? --Olivhill (Diskussion) 22:26, 13. Okt. 2013 (CEST)

Faktor 2 Pi beim Gitterebenenabstand

Hallo, in der ganz allgemeinen Form des GEAs d taucht im Zähler noch ein Faktor 2 pi auf, ab der zweiten Gleichung für Kristallsyteme mit rechtwinkligen Achsen jedoch nicht mehr. Warum? Die Erklärung ist evtl. irgendwo im Kap. Herleitung versteckt, das imho jedoch nur die wenigsten durchlesen bwz. nachvollziehen werden. Ich fände es gut, wenn die Erklärung (zusätzlich) im Kap. Gitterebenenabstand aufgeführt werden könnte.

Außerdem: Hat man sich hier evtl. nur für eine der beiden Darstellungmöglichkeiten aus der Kristallographie bzw. aus der Festkörperphysik entschieden (mit / ohne 2 pi) und die andere unterschlagen? Wenn ja, warum? Sollte der Vollständigkeit halber nicht auch die andere Darstellungmöglichkeit mit entsprechend angepassten Formeln aufgeführt werden? Gruß --Acky69 (Diskussion) 13:55, 3. Feb. 2022 (CET)