Laser-Flash-Analyse
Die Laser-Flash-Analyse (LFA) oder Laser-Flash-Methode wird verwendet um die Temperaturleitfähigkeit von einer Vielzahl unterschiedlicher Materialien zu bestimmen. Ein Energieimpuls erwärmt eine planparallele Probe von unten. Daraufhin steigt die Temperatur der Probenoberseite an. Je höher die Temperaturleitfähigkeit der Probe, desto schneller kommt es zu diesem Temperaturanstieg. Dieser Anstieg wird mit einem Infrarot-Detektor gemessen und ausgewertet. Eine kommerzielle LFA ist im Bild rechts gezeigt.
Im eindimensionalen, adiabatischen Fall wird die Temperaturleitfähigkeit wie folgt beschrieben:
- Fehler beim Parsen (MathML mit SVG- oder PNG-Rückgriff (empfohlen für moderne Browser und Barrierefreiheitswerkzeuge): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle a = 0{,}1388 \cdot \frac{d^2}{t_{1/2}} }
mit
- ist die Temperaturleitfähigkeit
- Fehler beim Parsen (MathML mit SVG- oder PNG-Rückgriff (empfohlen für moderne Browser und Barrierefreiheitswerkzeuge): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle d} ist die Dicke der Probe
- Fehler beim Parsen (MathML mit SVG- oder PNG-Rückgriff (empfohlen für moderne Browser und Barrierefreiheitswerkzeuge): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle t_{1/2}} ist die Zeit bis zur Hälfte des maximalen Temperaturanstiegs
Messprinzip
Die Laser-Flash-Analyse wurde von Parker et al. im Jahre 1961 entwickelt.[1]
In einem vertikalen Aufbau erwärmt der Energieimpuls einer Blitzlampe oder eines Lasers die Unterseite einer Probe. Oberhalb ist ein Infrarot-Detektor angeordnet, der den Temperaturanstieg der Probenoberseite aufnimmt. Aus diesem Signal wird zum Beispiel nach obiger Formel die Temperaturleitfähigkeit berechnet. Da die Leitfähigkeit sehr abhängig von der Temperatur ist, wird die Probe mit einem Ofen beheizt. Die Messung selbst erfolgt dann isotherm.
Hervorragende Versuchsbedingungen sind
- homogenes Material,
- ein gleichmäßiger Energieeintrag über die ganze Probenfläche
- ein kurzer Energieimpuls; am besten in Form einer Delta-Funktion.
Viele Verbesserung des ersten Modells wurde gemacht. Im Jahre 1963 hat Cowan die Strahlungsverluste und Konvektion auf der Oberfläche mit berücksichtigt.[2] Im selben Jahr beschrieben Cape und Lehman den transienten Wärmetransport, Effekte von endlichen Energieimpulsen und Wärmeverlust.[3] Blumm und Opfermann verbesserten das Cape-Lehman-Modell hinsichtlich radialen und flächigen Wärmeverlust und einer innovativen, patentierten Pulskorrektur.[4]
Weiterführende Artikel
Einzelnachweise
- ↑ W.J. Parker, R.J. Jenkins, C.P. Butler, G.L. Abbott: Method of Determining Thermal Diffusivity, Heat Capacity and Thermal Conductivity. In: Journal of Applied Physics. 32, Nr. 9, 1961, S. 1679. bibcode:1961JAP....32.1679P. doi:10.1063/1.1728417.
- ↑ R.D. Cowan: Pulse Method of Measuring Thermal Diffusivity at High Temperatures. In: Journal of Applied Physics. 34, Nr. 4, 1963, S. 926. bibcode:1963JAP....34..926C. doi:10.1063/1.1729564.
- ↑ J.A. Cape, G.W. Lehman: Temperature and Finite-Pulse-Time Effects in the Flash Method for Measuring Thermal Diffusivity. In: Journal of Applied Physics. 34, Nr. 7, 1963, S. 1909. bibcode:1963JAP....34.1909C. doi:10.1063/1.1729711.
- ↑ J. Blumm, J. Opfermann: Improvement of the mathematical modeling of flash measurements. In: High Temperatures – High Pressures. 34, 2002, S. 515. doi:10.1068/htjr061.
