Toroidale-Poloidale Zerlegung

Die Toroidale-Poloidale Zerlegung ist eine Zerlegung eines dreidimensionalen, divergenzfreien Vektorfeldes, z. B. des Erdmagnetfeldes, in zwei Anteile, die jeweils nur von einem eindeutigen Skalarfeld abhängen.

Zerlegung

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In diesem Diagramm wird die poloidale Richtung (Fehler beim Parsen (MathML mit SVG- oder PNG-Rückgriff (empfohlen für moderne Browser und Barrierefreiheitswerkzeuge): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle \theta} ) in rot angezeigt. Die toroidale Richtung (Fehler beim Parsen (MathML mit SVG- oder PNG-Rückgriff (empfohlen für moderne Browser und Barrierefreiheitswerkzeuge): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle \zeta} oder Fehler beim Parsen (MathML mit SVG- oder PNG-Rückgriff (empfohlen für moderne Browser und Barrierefreiheitswerkzeuge): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle \phi} ) ist blau dargestellt.

Die Zerlegung geht von einem Vektorpotential ${\vec {A}}$ des dreidimensionalen divergenzfreien Vektorfeldes ${\vec {F}}$ aus. Divergenzfrei bedeutet, dass $\operatorname {div} {\vec {F}}=0$ ist, bzw. anschaulich, dass das Feld keine Quellen und Senken hat. Ein Beispiel für ein divergenzfreies Feld ist die magnetische Flussdichte. Das Vektorpotential des Vektorfeldes ist so definiert, dass die Rotation des Potentials das Vektorfeld ergibt:

Fehler beim Parsen (MathML mit SVG- oder PNG-Rückgriff (empfohlen für moderne Browser und Barrierefreiheitswerkzeuge): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle \vec F=\operatorname{rot} \vec A }

Das Potential lässt sich in eine radiale Fehler beim Parsen (MathML mit SVG- oder PNG-Rückgriff (empfohlen für moderne Browser und Barrierefreiheitswerkzeuge): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle \vec A_r} und eine tangentiale Komponente Fehler beim Parsen (MathML mit SVG- oder PNG-Rückgriff (empfohlen für moderne Browser und Barrierefreiheitswerkzeuge): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle \vec A_t} aufteilen.

Fehler beim Parsen (MathML mit SVG- oder PNG-Rückgriff (empfohlen für moderne Browser und Barrierefreiheitswerkzeuge): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle \vec A = \vec A_r + \vec A_t = \Psi \vec e_r + \vec e_r \times \vec A_2}

Dabei stellt ${\vec {e}}_{r}$ einen für die Geometrie des Problems geeigneten Einheitsvektor dar. Für sphärische Geometrie bietet sich der Einheitsvektor in radialer Richtung an. Durch geeignete Wahl des poloidalen Vektorpotentials ${\vec {A}}_{2}$ lässt es sich aus einem Divergenzfeld ableiten, ohne dass das Magnetfeld geändert wird.

${\vec {A}}_{2}=-\nabla \chi$

Das Vektorfeld ${\vec {F}}$ erhält damit die Form

${\vec {F}}=\operatorname {rot} (\Psi {\vec {e}}_{r})+\operatorname {rot} \operatorname {rot} (\chi {\vec {e}}_{r})$

und kann somit durch die beiden skalaren Potentiale $\Psi$ und $\chi$ beschrieben werden.

Toroidales Feld

Das toroidale Feld Fehler beim Parsen (MathML mit SVG- oder PNG-Rückgriff (empfohlen für moderne Browser und Barrierefreiheitswerkzeuge): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle T} ergibt sich aus der Rotation des Vektorpotentials ${\vec {A}}_{r}$:

Fehler beim Parsen (MathML mit SVG- oder PNG-Rückgriff (empfohlen für moderne Browser und Barrierefreiheitswerkzeuge): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle T = \operatorname{rot} \vec A_r = \operatorname{rot} \Psi \vec e_r.}

Durch Ausmultiplizieren der Rotation in Kugelkoordinaten sieht man, dass das Feld keine radialen Anteile hat:

Fehler beim Parsen (MathML mit SVG- oder PNG-Rückgriff (empfohlen für moderne Browser und Barrierefreiheitswerkzeuge): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle T = \operatorname{rot} \vec A_r = \frac{1}{\sin \theta}\frac{\partial \Psi}{\partial \varphi} \vec e_\theta - \frac{\partial \Psi}{\partial \theta} \vec e_\varphi}

Das Feld ist auf der Kugeloberfläche divergenzfrei. Es gibt keine radiale Feldkomponente. Toroidale Magnetfelder können von poloidalen Strömen angetrieben werden und umgekehrt. Das bedeutet in der Geophysik, dass die von in der Erde und in Ozeanen fließenden Wirbelströmen erzeugten toroidalen Magnetfelder an der Erdoberfläche null sind.

Der Begriff toroidal leitet sich aus der Torusform dieser Felder in rotationssymmetrischen Systemen ab – die Feldlinien verlaufen in Kreisen. Für die Beschreibung allgemeiner toroidaler Felder ist er daher missverständlich.

Poloidales Feld

Das poloidale Feld Fehler beim Parsen (MathML mit SVG- oder PNG-Rückgriff (empfohlen für moderne Browser und Barrierefreiheitswerkzeuge): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle P} entsteht aus der Rotation des Vektorpotentials Fehler beim Parsen (MathML mit SVG- oder PNG-Rückgriff (empfohlen für moderne Browser und Barrierefreiheitswerkzeuge): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle \vec A_t} .

$P=\operatorname {rot} {\vec {A}}_{t}=-\operatorname {rot} ({\vec {e}}_{r}\times \nabla \chi )$

Es hat sowohl radiale als auch tangentiale Komponenten. Der Begriff leitet sich aus der Dipol-Form beim Erdmagnetfeld ab. Da das toroidale Magnetfeld der Erde nur in ihr auftritt, beschreibt das poloidale Feld das Erdmagnetfeld oberhalb der Erdoberfläche vollständig.

Beispiele

Zentraler Dipol

Das Feld eines magnetischen Dipols mit Dipolmoment Fehler beim Parsen (MathML mit SVG- oder PNG-Rückgriff (empfohlen für moderne Browser und Barrierefreiheitswerkzeuge): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle \vec m } im Koordinatenursprung hat ein magnetisches Vektorpotential

Fehler beim Parsen (MathML mit SVG- oder PNG-Rückgriff (empfohlen für moderne Browser und Barrierefreiheitswerkzeuge): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle \vec{A}(\vec{r}) = \frac{\mu_0}{4 \pi}\,\frac{\vec{m}\times\vec{r}}{r^3}} ,

welches sofort als poloidales Feld erkennbar ist. Dabei ist Fehler beim Parsen (MathML mit SVG- oder PNG-Rückgriff (empfohlen für moderne Browser und Barrierefreiheitswerkzeuge): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle \mu_0} die magnetische Feldkonstante. Das damit verbundene Potential Fehler beim Parsen (MathML mit SVG- oder PNG-Rückgriff (empfohlen für moderne Browser und Barrierefreiheitswerkzeuge): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle \chi} ergibt sich aus der Multipolentwicklung zu

Fehler beim Parsen (MathML mit SVG- oder PNG-Rückgriff (empfohlen für moderne Browser und Barrierefreiheitswerkzeuge): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle \chi(\vec{r}) = - \frac{\mu_0}{4 \pi}\,\frac{\vec{m}\cdot \vec{r}}{r^3}} .

Falls sich Dipole außerhalb des Koordinatenursprungs befinden, so enthält das Feld auch Multipolmomente anderer Ordnungen.

Radialer Dipol

Wenn der zuvor beschriebene radiale Dipol entlang des magnetischen Moments verschoben wird (d. h. das magnetische Moment liegt in Radialrichtung), so ändert sich das Vektorpotential in

Fehler beim Parsen (MathML mit SVG- oder PNG-Rückgriff (empfohlen für moderne Browser und Barrierefreiheitswerkzeuge): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle \vec A_t (\vec{r}) = \frac{\mu_0}{4 \pi}\,\frac{\vec{m}\times\left(\vec{r}- \vec c_m \right)}{\left|\vec{r}-\vec c_m \right|^3} =\frac{\mu_0}{4 \pi}\,\frac{\vec{m}\times \vec{r}}{\left|\vec{r}-\vec c_m \right|^3} } .

Das zugehörige Potential $\chi$ ist

Fehler beim Parsen (MathML mit SVG- oder PNG-Rückgriff (empfohlen für moderne Browser und Barrierefreiheitswerkzeuge): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle \chi(\vec{r}) = - \frac{\mu_0}{4 \pi}\,\frac{\vec{m} \left(\vec{r}- \vec c_m \right)}{\left|\vec{r}-\vec c_m \right|^3}} .

Tangentialer Dipol

Das bedeutet, dass aus radialen Dipolmomenten ausschließlich ein poloidales Feld erzeugt werden kann. Für die Erzeugung toroidaler Komponenten müssen tangentiale magnetische Momente beteiligt sein.

Fehler beim Parsen (MathML mit SVG- oder PNG-Rückgriff (empfohlen für moderne Browser und Barrierefreiheitswerkzeuge): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle \vec{A}(\vec{r}) = \frac{\mu_0}{4 \pi}\,\frac{\vec{m}\times\left(\vec{r}- \vec c_{\perp m}\right)}{\left|\vec{r}-\vec c_{\perp m}\right|^3} = \frac{\mu_0}{4 \pi}\,\frac{\vec{m}\times \vec{r}-\left(\vec{m}\times \vec c_{\perp m} - \left(\left(\vec m \times \vec {c_ \perp m}\right)\vec{e_r}\right)\vec{e_r}\right) }{\left|\vec{r}-\vec{c_{\perp m}}\right|^3} - \frac{\mu_0}{4 \pi} \frac{\left(\left(\vec m \times \vec {c_{\perp m}}\right)\vec{e_r}\right)\vec e_r }{\left|\vec{r}-\vec c_{\perp m}\right|^3} } .

Der erste Summand stellt den poloidalen Teil des Feldes dar, der zweite den toroidalen Anteil.

Fehler beim Parsen (MathML mit SVG- oder PNG-Rückgriff (empfohlen für moderne Browser und Barrierefreiheitswerkzeuge): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle \vec A_t(\vec{r}) = - \frac{\mu_0}{4 \pi} \frac{\left(\left(\vec m \times \vec c_{\perp m}\right)\vec{e_r}\right)\vec e_r}{\left|\vec{r}-\vec c_{\perp m}\right|^3} }

Legt man das magnetische Moment auf die z-Achse und den Dipol selbst auf die x-Achse, so erhält man

${\vec {B}}_{t}=\operatorname {rot} {\vec {A}}_{r}=\operatorname {rot} \left(\Psi {\vec {e}}_{r}\right)={\frac {\mu _{0}m\,c_{\perp m}}{4\pi }}\operatorname {rot} \left({\frac {y}{r^{2}\left|{\vec {r}}-{\vec {c_{\perp m}}}\right|^{3}}}{\vec {r}}\right)$

Radiale und tangentiale Dipole können als Basis zum Aufbau des Magnetfeldes dienen. D. h. zusammen mit räumlichen Drehungen der Basiselemente lässt sich jede magnetische Konfiguration erstellen. Wenn man also für beide Dipole Potentiale Fehler beim Parsen (MathML mit SVG- oder PNG-Rückgriff (empfohlen für moderne Browser und Barrierefreiheitswerkzeuge): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle \psi} und Fehler beim Parsen (MathML mit SVG- oder PNG-Rückgriff (empfohlen für moderne Browser und Barrierefreiheitswerkzeuge): Ungültige Antwort („Math extension cannot connect to Restbase.“) von Server „https://wikimedia.org/api/rest_v1/“:): {\displaystyle \chi} bestimmt, kann man für jede Konfiguration die Gesamtpotentiale errechnen.

Anwendung

• Toroidale Magnetfelder werden in Kernfusionsanlagen für den Einschluss des Fusionsplasmas verwendet, siehe Fusion mittels magnetischen Einschlusses oder Tokamak.
• In der Geo- oder Heliodynamik und real in Erde und Sonne treten poloidale und toroidale Magnetfelder auf.
• Bei der numerischen Lösung der MHD-Gleichungen mit sphärischen Begrenzungen bieten sich Spektralverfahren auf Basis poloidaler und toroidaler Funktionen an.
• Sendemasten senden im Nahfeld toroidale Magnetfelder und poloidale elektrische Felder aus, Ferritantennen (Magnetantennen) hingegen poloidale Magnetfelder und toroidale elektrische Felder.

Literatur

• Eric W. Weisstein: Toroidal Field. In: MathWorld (englisch).
• Eric W. Weisstein: Poloidal Field. In: MathWorld (englisch).
• Eric W. Weisstein: Divergenceless Field. In: MathWorld (englisch).
• toroidal field (englisch)
• Übungsblatt der LMU München (PDF; 847 kB)